Механические колебания в дифференциальных уравнениях


	Загрузить архив:
	Файл: ref-17063.zip (386kb [zip], Скачиваний: 76) скачать

Министерство образования Российской Федерации

Магнитогорский государственный технический университет им. Г.И. Носова

РЕФЕРАТ

на тему:

“МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ В ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЯХ”

Выполнил: студент гр. МХТ-02

Казаков Василий Васильевич

Проверила:

Абрамова Ирина Михайловна

Магнитогорск 2003

Содержание

1)Гармонические колебания

2)Затухающие колебания

3)Вынужденные колебания без учета сопротивления среды

4)Вынужденные колебания с учетом сопротивления среды

Колебанияминазываются процессы, которые характеризуются определенной повторяемостью во времени. Колебательные процессы широко распространены в природе и технике, например качания маятника часов, переменный электрический ток и т.д. При колебательном движении маятника изменяется координата центра масс, в случае переменного тока колеблются напряжение и сила тока. Физическая природа колебаний может быть разной, однако различные колебательные процессы описываются одинаковыми характеристиками и одинаковыми уравнениями. Рассмотрим механические колебания.

Гармонические колебания.

Гармоническими колебаниями называются колебания, при которых изменяющаяся величина изменяется по закону синуса (косинуса).

Пусть груз весом Р подвешен на вертикальной пружине, длина которой в естественном состоянии равна

l_ст

Решение

Направим ось Ох вниз по вертикальной прямой, проходящей через точку подвеса груза. Начало координат О выберем в положении равновесии груз, то есть в точке, в которой вес груза уравновешивается силой натяжения пружины.

Пусть l означает удлинение пружины в данный момент, а l_ст—статическое удлинение, т.е. расстояние от конца нерастянутой пружины до положения равновесия. Тогда l=l_ст+х, или l-l_ст=х.

Дифференциальное уравнение получим из второго закона Ньютона: F=ma, где m=P/g—масса груза а—ускорение движения и F—равнодей-ствующая приложенных к грузу сил. В данном случае равнодействующая слагается из силы натяжения пружины и силы тяжести.

По закону Гука сила натяжения пружиныпропорциональна её удлинению: F_упр=-сl, где с – постоянный коэффициент пропорциональности называемый жесткостью пружины.

Так как в положении равновесия сила равновесия сила натяжения пружины уравновешивается весом тела, то P= сl_ст. Подставим в дифференциальное уравнение выражение Р и заменим l-l_ст через х, получится уравнение в виде:

или, обозначив с/mчерез k²,

(1)

Полученное уравнение определяет так называемые свободные колебания груза. Оно называется уравнением гармонического осциллятора. Это линейное дифференциальное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами. Его характеристическое уравнение:

имеет мнимые корни , соответственно этому общее решение

Для выяснения физического смысла решения удобнее привести его к другой форме, введя новые произвольные постоянные. Умножив и разделив на

Если положить

то

(2)

График гармонических колебаний имеет вид:

Таким образом, груз совершает гармонические колебания около положения равновесия.

Величину Аназывают амплитудой колебания, а аргумент — фазой колебания. Значение фазы при t=oт.e. величина , называется начальной фазой колебания. Величина есть частота колебания. Период колебания и частота k зависят только от жесткости пружины и от массы системы. Так как с = Р/l_ст = mg/l_ст, то для периода можно получить также формулу:

Скорость движения груза получается дифференцированием решения по t:

Для определения амплитуды и начальной фазы необходимо задать начальные условия. Пусть, например, в начальный момент t = 0 положение груза x=x₀и скорость u=u₀. Тогда , откуда

Из формул для амплитуды и начальной фазы видно, что в отличие от частоты и периода собственных колебаний они зависят от начального состояния системы. При отсутствии начальной скорости (u₀=0) амплитуда А=х₀, а начальная фаза a=p/2 и, таким образом,

или

Затухающие колебания.

Затухающими колебаниями называются колебания, амплитуды которых из-за потерь энергии реальной колебательной системой с течением времени уменьшают-ся. Найдем закон движения груза в условиях предыдущей задачи, но с учетом сопротивления воздуха, которое пропорционально скорости движения.

Решение

К силам, действующим на груз, прибавляется здесь сила сопротивления воздуха (знак минус показывает, что сила R направлена противоположно скорости u). Тогда дифференциальное уравнение движения в проекции на ось Oxимеет вид

или если положить

(3)

Это уравнение также является линейным однородным уравнением второго порядка с постоянными коэффициентами. Его характеристическое уравнение:

имеет корни

(4)

Характер движения целиком определяется этими корнями. Возможны три различных случая. Рассмотрим сначала случай, когда . Это неравенство имеет место, когда сопротивление среды невелико. Если положить , то корни (4) имеют вид

или, преобразовав, умножая и деля на

положим, что

тогда

(5)

График зависимости отклонения от положения равновесия от времени имеет вид:

Если заданы начальные условия: при t= 0, то можно определить А и a. Для этого находим

и подставляемt = 0в выражения для получим систему уравнений

Разделелив обе части второго уравнения на соответствующие части первого получим

откуда

илиа

Так как

то

Решение (5) показывает, что имеют место затухающие колебания. Действии-тельно, амплитуда колебания зависит от времени и является монотонно убывающей функцией, причем при .

Период затухающих колебаний определяется по формуле

Моменты времени, в которые груз получает максимальное отклонение от начала координат (положения равновесия), образуют арифметическую прогрессию с разностью, равной полупериоду Т/2. Амплитуды затухающих колебаний образуют убывающую геометрическую прогрессию со знаменателем, равным или . Эта величина называется декрементом затухания и обычно обозначается буквой D. Натуральный логарифм декремента lnD= - пТ/2 называется логарифмическим декрементом затухания.

Частота колебаний в этом случае меньше, нежели в предыдущем (

Если сопротивление среды велико и , то, положив , получим корни (4) в виде Так как

(6)

Отсюда видно, что движение апериодическое и не имеет колебательного характера. Аналогичный характер будет иметь движение и в случае , когда общее решение имеет вид

(7)

Легко заметить,чтов обоихпоследнихслучаях при имеем .

Если заданы начальные условия и , то в случае, когда , имеем и

и, следовательно

В случае же, когда получаем и следовательно,

Вынужденные колебания без учета сопротивления среды.

Вынужденными колебаниями называют колебания, вызванные внешней периодической возмущающей силой.

Пусть груз весом Р подвешен на вертикальной пружине, длина которой в ненагруженном состоянии равна . На груз действует периодическая возмущающая сила где Q и р — постоянные. Найдем закон движения груза, пренебрегая массой пружины и сопротивлением среды.

Решение

Как и для гармонических колебаний, получаем уравнение

Полагая, как и прежде, и, кроме того, перепишем уравнение в виде

(8)

Это—неоднородное линейное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами, причем однородным уравнением, соответствующим уравнению (8), является (1). Поэтому х. Если предположить, что то частное решение х, нужно искать в виде М и N — коэффициенты, подлежащие определению. Итак,

Производя вычисления, получаем

откуда М=0 и Полученное таким образом частное решение

(9)

определяет так называемые вынужденные колебания, созданные возмущаю-щей силой k>p, либо отличаются на p, если k

Закон движения представляется общим решением

(10)

Оно слагается из собственно вынужденных колебаний (9), которые определяются внешней возмущающей силой, и собственных колебаний (2), обусловленных исключительно внутренними причинами: жесткостью пружины и массой груза.

Если заданы начальные условия: и , то можно определить произвольные постоянные А и u. Для этого продифференцируем функцию (10):

и подставим в выражениях и значение аргумента t = 0; получим системууравненийотносительно A и a:

Преобразуем её так:

возведем в квадрат обе части каждого из этих уравнений и сложим. Тогда

Для нахождения a разделим обе частипервого уравнения на соответствую-щие части второго; получим

откуда

при этом

Итак, искомым частным решением, удовлетворяющим заданным начальным условиям, является функция

или

Частное решение (9), характеризующее собственно вынужденные колебания, было получено в предположении, что

(11)

Частное решение следует искать в форме

где М и N — коэффициенты, подлежащие определению. Итак,

откуда получаем

Общее решение в этом случае

(12)

Найдем и подставимввыражения х и значение t=0; получим

или

Из последних двух равенств находим

откуда

Перепишем общее решение так:

тогда искомое частноерешение, удовлетворяющее заданным начальным условиям, запишется в виде.

Выражение (12) показывает, что амплитуда вынужденных колебаний в этом случае может стать неограниченно большой даже тогда, когда qневелико. Иначе говоря, возможно получение сколь угодно больших амплитуд при малых возмущающих силах. Это явление называется резонансом. Таким образом, резонанс наступает тогда, когда частота возмущающей силы совпадает с частотой собственных колебаний.

Впрочем, в действительности точное совпадение этих частот не является необходимым. Выражение (9) для вынужденного колебания показывает, что при близости частот амплитуда может быть очень большой, хотя и ограниченной при фиксированных частотах k и р. Возможностью создания колебаний с значительной амплитудой часто пользуются в различных усилителях, например в радиотехнике. С другой стороны, в большом числе случаев появление больших амплитуд является вредным, ибо может приводить к разрушению конструкций (скажем, мостов или перекрытий).

Вынужденные колебания с учетом сопротивления среды.

Найдем закон движения груза в условиях предыдущей задачи с учетом сопротивления среды, пропорционального скорости движения.

Решение

Как и выше, имеем

или положив

(13)

Однородным уравнением, соответствующим (13), является уравнение (3) с корнями характеристического уравнения (4). Предположим, что сопротивление среды невелико, т. е. . При этом общее решение однородного уравнения имеет вид (5):

где . Это решение определяет свободные колебания, которые будут затухающими. Для отыскания вынужденных колебаний ищем частное решение в виде

Имеем:

Сравнивая коэффициенты, получаем систему

Так как

то

и мы находим частное решение

Преобразуем выражение следующим образом:

Обозначив

(14)

перепишем виде

(15)

Выражение

(16)

носит название сдвига фазы. Общее решение, как и в предыдущей задаче, слагается из свободных колебаний [см. формулу (5)] и собственно вынужденных колебаний (15):

(17)

Первое слагаемое, как было сказано выше, определяет затухающие колебания, которые, особенно при большом Q периодического возмущения, так как . Она отличается от qмножителем

(18)

характеризующим зависимостьамплитуды вынужденного колебания от частоты возмущающей силы.

Определим максимум этой амплитуды. Для этого найдем производную функции (18)

Положив , получим уравнение (случай р = 0отбрасываетсякак невозможный),корень которого дает частоту внешних сил:

при которой, как показывает проверка достаточных условий экстремума, амплитуда вынужденных колебаний будет максимальной. Максимальное значение амплитуды равно

(19)

Формула (19) показывает, что амплитуда колебаний тем больше, чем меньше п. При малых п частота р близка к частоте собственных колебаний k.

Решение(15) существует всегда, когда

В случае получаем p=kи n= 0, и уравнение (13) превращается в уравнение (11). Здесь вновь наступает явление резонанса, при котором, как было рассмотрено выше, вынужденные колебания имеют вид (12).