Определение удельного электрического сопротивлениия горных пород методом бокового каротажа

1. Сила тока через экранные электроды  автоматически регули­руется так, чтобы разность  потенциалов основного и экранных электродов была  равна нулю.

2. Основной электрод накоротко соединяется с экранными элек­тродами.

Рис. 1. Схемы зондов бокового каротажа: а — трехэлектродного (БК-3); б —семиэлектродного (БК-7); в — девятиэлектрод- ного (псевдобокового) каротажа (БК_М)

Практически в последнем случае основной  электрод соединяют с экранным через небольшой  резистор r, который используется для измерения     силы тока через основной электрод. Вели­чина     резистора r берется такой, чтобы вносимая в     результате введения этого резистора погрешность    не  вызывала заметного иска­жения результатов.

Когда достигается равенство потенциалов, в результате влияния

Рис. 2. Распределение токовых ли­ний зондов БК в однородной среде:

а — трехэлектродного, б — семиэлектродного, в —- многоэлектродного, I₀ — токо­вый слой центрального электрода A₀

поля экранирующих электродов ток, выходящий из основного электрода, на значительном расстоянии распространяется слоем, перпендикулярным к оси скважины, с тол­щиной, приблизительно равной длине основного электрода. Вслед­ствие этого влияние скважины и вмещающих пород сказывается на результатах измерений значительно меньше, чем при обычных зондах.

<
>

<

Рис. 3. Схемы измерения методом БК с применением трехэлектродного зонда с автокомпенсатором (а) и с шунтиру­ющим сопротивлением R₀ (б). I₀, I_э—токи, питающие соответственно цент­ральный электрод А₀ и экранные элект­роды A₁ и A₂; РУ — регулирующее устрой­ство силы тока, протекающего через экран­ные электроды

Кажущееся удельное сопротивление для трехэлектродного зонда подсчитывается по формуле (1).

р_к = KU_кс/I₀ (1)

где I₀ — сила тока через основной электрод A₀;

К — коэффициент зонда; он берется таким, чтобы в однородной среде кажущееся удель­ное сопротивление получалось равным удельному.

Если сила тока питания основного электрода I₀ поддерживается постоянной, то, записывая изменение U_кс, получают кривую сопротивления.

Характерными размерами трёхэлектродного зонда являются длина зонда L - расстояние между серединами интервалов, изолирующих центральный электрод от экранных электродов, общий размер зонда L_общ - расстояние между внешними концами электродов А₁ и А₂, диаметр зонда d_з. За точку записи кривой условно принимается середина центрального электрода А₀.

Электроды трехэлектродного зонда в отличие от электродов обычных зондов представляют собой объёмные тела, поэтому расчёты электрического поля такого зонда более сложные, чем в случае точечных электродов. Общая длина трёхэлектродного зонда выбирается примерно 3,2 м; минимальная мощность пласта, которая выделяется этим зондом - 0,5 м, при длине центрального электрода 0,15 м. Диаметр зонда исходя из условия проходимости прибора по стволу скважины принят равным 70 мм.

Кривые трёхэлектродного зонда обладают высокой расчленяющей способностью, по ним достаточно уверенно выделяют пласты мощностью 0,5 -1,0 м. Применение трёхэлектродного зонда исключает экранные эффекты одного пласта другим. В связи с этим метод БК с трёхэлектродным зондом весьма эффективен при изучении тонкослоистых разрезов и неоднородных пластов, а также высокоомных разрезов.

Радиус исследования трёэлектродного фокусированного зонда сравнительно небольшой и составляет 1-2 м. Недостаток трёхэлектродного зонда: невозможно увеличить радиус исследования путём изменения его размеров.

Зонд семиэлектродного бокового каротажа (рис. 1 и 2, б) состоит из центрального электрода А₀ и трех пар симметрично расположен­ных относительно него электродов M₁ и М₂, N₁ и N₂, A₁ и A_2. Симметричные одноименные электроды попарно соединены между собой. Через электрод А₀ пропускают ток I₀, сохраняемый постоян­ным по величине в процессе записи кривой. Электроды А₁ и А₂ являются экранными; через них пропускается ток, сила которого автоматически регулируется так, чтобы напряжение между электро­дами M₁ и N₁ или, что все равно (так как соответствующие электроды закорочены), между электродами М₂ и N₂, было равно нулю.

Так как выполняется условие, что напряжение между измери­тельными электродами М₁ и N₁ (а также между М₂ и N₂) равно нулю, то сила тока на участке скважины M₁N₁ и M₂N₂ также равна нулю. Получается, что будто бы скважина и прилегающие к ней участки пласта над электродом А₀ и под ним были замещены изоля­тором (рис. 2, б). Ток, выходящий из электрода А₀, распространяется на значительное расстояние в радиальном направлении (от скважины) слоем, перпендику­лярным к оси скважины (го­ризонтально). Измеряемое напряжение U_кс представ­ляет собой падение потен­циала по указанному слою от скважины до удаленной точки. Естественно, что на это падение потенциала скважина и вмещающие по­роды оказывают небольшое влияние. Это позволяет во многих случаях получить кажущееся удельное сопро­тивление, значительно более близкое к удельному, чем при обычных зондах; в частности, обеспечивается лучшая оцен­ка удельного сопротивления тонких пластов.

Разность потенциалов измеряют между измерительными электродами зонда и достаточно далеко удаленным от зонда электродом N. В результате измерений получают кажущееся удельное сопротивление р_к, оно также определяется по формуле (1)

р_к = KU_кс/I₀

где I₀ — сила тока через основной электрод A₀; К — коэффициент зонда; он берется таким, чтобы в однородной среде кажущееся удель­ное сопротивление получалось равным удельному.

Результат измерений зондом бокового каротажа относят к точке А₀; за длину L зонда принимают расстояние между точ­ками О₁ и О₂ (серединами интервалов M₁N₁ и M₂N₂). За точку записи условно принимают электрод А₀. Характерными для зонда являются также расстояние L_oбщ=A₁A₂, называ­емое общим размером зонда, и параметр фокусировки зонда q=(L_oб-L)/L. Параметр фокусировки влияет на форму слоя токовых линий, выходящих из основного электрода. В случае однородной среды с увеличением q, т.е. с приближением электродов к основному, слой выходящих из электрода А₀ токовых линий по мере удаления от оси скважины сжимается, а при уменьшении величины q - расширяется.

Влияние скважины и зоны проникновения на р_к можно исключить в том случае, если общий размер семиэлектродного зонда значительно больше диаметра скважины (L_общ>>d_c). Однако увеличение длины зонда ухудшает выделение тонких пластов. Обычно выбирается зонд общим размером 2-3 м. Для неоднородной среды в зависимости от скважинных условий измерения выбирается зонд с L_общ=2 м и q=1,5 либо с L_общ=3 м и q=4. На практике используются два зонда - с большим радиусом исследования (A₁1,1N₁0,2М₁0,2А₀0,2хМ₂0,2N₂1,1А₂) и с малым (А₁0,5N₁0,2М₁0,3А₀0,3М₂0,2N₂0,5А₂).

Преимущество зонда бокового каротажа перед обычными зон­дами особенно наглядно иллюст­рируется на рис. 3, где показано распределение токовых линий, выходящих из расположенного в середине тонкого пласта большого сопротивления токового электрода, в случае обычного зонда (а), когда экранные электроды отсутствуют, и при зонде бокового каротажа (б), когда имеются экранные электроды, сила тока через которые регулируется так, как указано выше. Как видно, при обычном зонде токовые линии в пределах пласта в основном идут вверх и вниз по скважине, пока не выйдут во вмещающие породы низкого сопротивления; поэтому кажущееся удельное сопротивление много меньше удельного. Наоборот, при боковом каротаже токовые линии распростра­няются по пласту так, что полученное сопротивление, пропорциональное падению потенциала между электродом А₀ и

бесконечностью по пласту, будет близко к удельному сопротивлению пласта.

Рис. 3. Распределение токовых линий, выходящих из располо­женного против середины пласта большого сопротивления электрода А обычного зонда (а) и электрода А₀ зонда бокового каротажа (б).

<
>

Для увеличения радиуса исследования в методе БК применяются девятиэлектродные фокусированные зонды, в которых между основными экранными А₁ и А₂ и измерительными N₁ и N₂ электродами установлены дополнительные экранные элек­троды В₁ и В₂.

Фокусировка тока центрального электрода в этом зонде может производиться двумя способами:

1) через электроды В₁ и В₂ пропускают ток обратной полярности и постоянной силы, в несколько десятков раз превышающей силу тока, проходя­щего через электрод А₀; ток, протекающий через электроды А₁ и А₂, регулируют так, чтобы разность потенциалов между из­мерительными электродами М₁ и N₁ (M₂ и N₂) равнялась нулю;

2) поддерживают постоянной амплитуду тока, проходящего через электроды А₁ и А₂, а равенство нулю разности потенциа­лов между M₁ и N₁(M₂и N₂) обеспечивается регулировкой силы и направления тока, протекающего через электроды В₁ и В₂.

При первом способе фокусировки тока I₀ радиус исследова­ния девятиэлектродного зонда заметно увеличивается по срав­нению с семиэлектродным зондом в пластах большой мощно­сти, при втором способе фокусировки девятиэлектродный зонд приобретает более благоприятные характеристики и радиус его исследования в пластах большой мощности еще больше возрас­тает. Этот зонд предложен венгерскими геофизиками и назван нормализованным. Он позволяет регистрировать величину р_к, близкую к истинному удельному сопротивлению по­род до очень больших значений.

Существует также девятиэлектродный так называемый псевдоэкранный зонд, который отличается от семиэлек­тродного фокусированного зонда тем, что обратный токовый электрод В в нем приближен к зонду и расположен в виде раз­двоенных электродов В₁ и В₂ с внешней стороны электродов А₁ и А₂, симметрично относительно центрального электрода А₀ (см. рис. 1 и 2, в). Через электроды А₀, А₁ и А₂ замыкается токовая цепь. В связи с малым расстоянием от обратных токовых элек­тродов до зонда создается такое распределение токовых линий центрального электрода, при котором значительная часть по­тенциала падает в непосредственной близости от скважины. В связи с этим радиус исследований девятиэлектродного псев­доэкранного зонда значительно меньше, чем семиэлектродного, и с его помощью можно изучать удельное сопротивление только ближней к скважине зоны пласта. По принципу работы этот зонд аналогичен семиэлектродному и к нему применимы те же теоретические расчеты. Условием фокусировки тока централь­ного электрода является также равенство потенциалов на элек­тродах M₁ и N₁ (M₂ и N₂). Характерные размеры зонда: L_общ(А) — расстояние А₁А₂, L_общ(В) — расстояние В₁В₂, L — расстояние О₁О₂. Параметр фокусировки q=(L_общ(А)—L)/L.